阐述方式

物体内能的增加等于物体吸收的热量和对物体所作的功的总和。

系统在绝热状态时，功只取决于系统初始状态和结束状态的能量，和过程无关。

孤立系统的能量永远守恒。

系统经过绝热循环，其所做的功为零，因此第一类永动机是不可能的（即不消耗能量做功的机械）。

两个系统相互作用时，功具有唯一的数值，可以为正、负或零。

热力学第一定律功率平衡方程

这里：

dEsysdt{\displaystyle \qquad {dE_{\mathrm {sys} } \over dt}}系统随时间的变化量。

Qi˙ ˙ -->{\displaystyle \qquad {\dot {Q_{\mathrm {i} }}}}通过系统边界的热量。

Wj˙ ˙ -->{\displaystyle \qquad {\dot {W_{\mathrm {j} }}}}通过系统边界的功。

me˙ ˙ -->{\displaystyle \qquad {\dot {m_{\mathrm {e} }}}}流入系统内部的质量流。

ma˙ ˙ -->{\displaystyle \qquad {\dot {m_{\mathrm {a} }}}}流到系统外部的质量流。

h{\displaystyle \qquad h}比焓。

g⋅ ⋅ -->z{\displaystyle \qquad g\cdot z}质量流所具有的势能。

12c2{\displaystyle \qquad {1 \over 2}c^{2}}质量流所具有的动能。

特例以及简化形式：

封闭系统：∑ ∑ -->eme˙ ˙ -->⋅ ⋅ -->(he+g⋅ ⋅ -->ze+12ce2)− − -->∑ ∑ -->ama˙ ˙ -->⋅ ⋅ -->(ha+g⋅ ⋅ -->za+12ca2)=0{\displaystyle \qquad \sum _{e}{\dot {m_{\mathrm {e} }}}\cdot \left(h_{\mathrm {e} }+g\cdot z_{\mathrm {e} }+{1 \over 2}c_{\mathrm {e} }^{2}\right)-\sum _{a}{\dot {m_{\mathrm {a} }}}\cdot \left(h_{\mathrm {a} }+g\cdot z_{\mathrm {a} }+{1 \over 2}c_{\mathrm {a} }^{2}\right)=0}

稳定系统：dEsysdt=0{\displaystyle \qquad {dE_{\mathrm {sys} } \over dt}=0}

绝热系统：∑ ∑ -->iQi˙ ˙ -->=0{\displaystyle \qquad \sum _{i}{\dot {Q_{\mathrm {i} }}}=0}

注释

参阅

热力学第零定律

热力学第二定律

热力学第三定律

参考资料

物理学基础 ISBN 7-111-15715-X/O·390（课）page470

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